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6.2流體動力學基礎

知識點一:流場的基本概念

一、跡線

某一質點在某一時段內的運動軌跡線。

圖中煙火的軌跡為跡線。 

二、流線

1、流線的定義

表示某一瞬時流體各點流動趨勢的曲線,曲線上任一點的切線方向與該點的流速方向重合。

如圖為流線譜中顯示的流線形狀。  

2、流線的作法

http://202.112.154.83/zskj/3010/%c5%e4%d6%c3%d0%e9%c4%e2%c4%bf%c2%bc%b0%e6%b1%be/fluid/d03z/01j/d0301pic/d030101/0301011.gif在流場中任取一點,繪出某時刻通過該點的流體質點的流速矢量u1,再畫出距1點很近的2點在同一時刻通過該處的流體質點的流速矢量u2…,如此繼續下去,得一折線1234 …,若各點無限接近,其極限就是某時刻的流線。

3、流線的性質

http://202.112.154.83/zskj/3010/%c5%e4%d6%c3%d0%e9%c4%e2%c4%bf%c2%bc%b0%e6%b1%be/fluid/d03z/01j/d0301pic/d030101/0301012.gifa.同一時刻的不同流線,不能相交。

因為根據流線定義,在交點的液體質點的流速向量應同時與這兩條流線相切,即一個質點不可能同時有兩個速度向量。

b.流線不能是折線,而是一條光滑的曲線。

因為流體是連續介質,各運動要素是空間的連續函數。

c.流線簇的疏密反映了速度的大?。骶€密集的地方流速大,稀疏的地方流速?。?。

因為對不可壓縮流體,元流的流速與其過水斷面面積成反比。

4、流線的方程

在流線上某點取微元長度dl(不代表位移),dl在各坐標軸上的投影分別為dx、dydz,則:      

          流線的微分方程

跡線與流線的比較:

概念

         

          

流 線

    流線是表示流體流動趨勢的一條曲線,在同一瞬時線上各質點的速度向量都與其相切,它描述了流場中不同質點在同一時刻的運動情況。

流線方程為: 

   時間t為參變量。

跡 線

    跡線是指某一質點在某一時段內的運動軌跡,它描述流場中同一質點在不同時刻的運動情況。

跡線方程為:

式中時間t為自變量。

三、恒定流和非恒定流

1、恒定流

流體質點的運動要素只是坐標的函數,與時間無關。――恒定流動

過流場中某固定點所作的流線,不隨時間而改變——流線與跡線重合

2、非恒定流

流體質點的運動要素,既是坐標的函數,又是時間的函數。――非恒定流動

質點的速度、壓強、加速度中至少有一個隨時間而變化。

跡線與流線不一定重合

注意:

在定常流動情況下,流線的位置不隨時間而變,且與跡線重合。

在非定常流動情況下,流線的位置隨時間而變;流線與跡線不重合。

四、流管、流束、總流

流管:在流場中取任一封閉曲線(不是流線),通過該封閉曲線的每一點http://202.112.154.83/zskj/3010/%c5%e4%d6%c3%d0%e9%c4%e2%c4%bf%c2%bc%b0%e6%b1%be/fluid/d04z/01j/0401pic/04010115.gif作流線,這些流線所組成的管狀空間。

管內外的流體質點不能交流。

流束:流管中的流體。

微元流束:流管的橫截面積為微元面積時的流束。

總流:由無限多微元流束所組成的總的流束。

http://202.112.154.83/zskj/3010/%c5%e4%d6%c3%d0%e9%c4%e2%c4%bf%c2%bc%b0%e6%b1%be/fluid/d04z/01j/0401pic/0401011.gif五、過水(流)斷面

與某一流束中各條流線相垂直的截面,稱為此流束的過水斷面。

即水道(管道、明渠等)中垂直于水流流動方向的橫斷面,如圖1-12-2斷面。

六、流速

  1)點速u:某一空間位置處的流體質點的速度。

  2)均速v:同一過水斷面上,各點流速u對斷面a的算術平均值。

   微元流束的過水斷面上,可以中心處的流速作為各點速度的平均值。

七、流量  q

   單位時間內通過某流束過水斷面的流體體積。   3/秒,升/

   微元流束      dq=uda

   總流          q=qdq=∫auda

               

知識點二:連續性方程

1、微元流束的連續性方程

微元流束上兩個過水斷面da1、da2,相應的速度分別為u1、u2,密度分別為ρ1、ρ2;dt時間內,經da1流入的質量為dm1ρ1u1da1dt,經da2流出的質量為dm2ρ2u2da2dt,

對定常流動,根據質量守恒定律:      

ρ1u1da1dtρ2u2da2dt     ρ1u1da1ρ2u2da2

   對不可壓縮流體ρ1ρ2 ,       u1da1u2da2   

得: dq1=dq2       

不可壓縮流體定常流動微元流束的連續性方程

   意義:在同一時間內通過微元流束上任一過水斷面的流量相等。

         ——流束段內的流體體積(質量)保持不變。

2、總流連續性方程

ρ1u1da1ρ2u2da2進行積分:   a1ρ1u1da1=∫a2ρ2u2da2

根據    得:ρ1mv1a1ρ2mv2a    

ρ1mρ2m——斷面12上流體的平均密度。

ρ1mq1ρ2mq2             總流連續性方程

對不可壓縮流體       q1=q2            

物理意義:對于保證連續流動的不可壓縮流體,過水斷面面積與斷面平均流速成反比,即流線密集的地方流速大 ,而流線疏展的地方流速小。

問題:

http://202.112.154.83/zskj/3010/%c5%e4%d6%c3%d0%e9%c4%e2%c4%bf%c2%bc%b0%e6%b1%be/fluid/d04z/02j/0402pic/0402011.gif1、一變直徑管段,a斷面直徑是b斷面直徑的2倍,則b斷面的流速是a斷面流速的4倍。     

2、變直徑管的直徑d1=320mm,d2=160mm,流速υ1=1.5m/s,υ2為:

a.3m/s;  b.4m/s c.6m/s;   d.9m/s   c.

知識點三:恒定總流能量方程

一、不可壓縮無粘性流體伯努利方程

      

意義:無粘性流體沿流線運動時,其有關值的總和是沿流向不變的。

二、不可壓縮有粘性流體伯努利方程

         

意義:粘性流體沿流線運動時,其有關值的總和是沿流向逐漸減少的。

各項的能量意義與幾何意義:

 

能量意義

幾何意義

z

比位能—單位重量流體流經給定點時的位能

位置水頭(位頭)—流體質點流經給定點時所具有的位置高度

p/γ

比壓能—單位重量流體流經給定點時的壓能

壓強水頭(壓頭)—流體質點流經給定點時的壓強高度

u2/2g

比動能—單位重量流體流經給定點時的動能

速度水頭(速度頭)—流體質點流經給定點時,因具有速度u,可向上自由噴射而能夠到達的高度

h'l

能量損失—單位重量流體流動過程中損耗的機械能

損失水頭

三、伯努利方程的能量意義:

1)對無粘性流體   ,總比能  e1=e2

 單位重量無粘性流體沿流線(或微元流束)從位置1到位置2時:各項能量可互相轉化,總和保持不變。

2)對粘性流體  ,總比能 e1=e2+e

單位重量粘性流體沿流線(或微元流束)從位置1到位置2時:各項能量可互相轉化,總機械能也有損失。

伯努利方程的幾何意義:

單位重量無粘性流體沿流線(或微元流束)從位置1到位置2時:各項水頭可互相轉化,總和保持不變。    總水頭 h1=h2

單位重量粘性流體沿流線(或微元流束)從位置1到位置2時:各項水頭不但可以互相轉化,其總和也必然沿流向降低。 總水頭  h1=h2+h

伯努利方程的圖解—水頭線

水頭線:沿程水頭的變化曲線

總水頭線:總水頭h頂點的連線。 對應的變化曲線。

測壓管水頭線(靜壓水頭線):壓強水頭頂點的連線。對應的變化曲線。

對無粘性流體:h=常數,總水頭線為水平線。

測壓管水頭線為隨過水斷面改變而起伏的曲線。

對粘性流體:h≠常數,h1=h2+h'l,總水頭線為沿流向向下傾斜的曲線。

測壓管水頭線為隨過水斷面改變而起伏的曲線。

注意:1.無粘性流體流動的總水頭線為水平線; 

2.粘性流體流動的總水頭線恒為下降曲線;

3.測壓管水頭線可升、可降、可水平。

4.總水頭線和測壓管水頭線之間的距離為相應段的速度水頭。流體沿水頭的變化情況:——水力坡度

四、總流伯努利方程應用條件:

1)定常流動;

2)不可壓縮流體;

3)質量力只有重力;

4)所選取的兩過水斷面必須是緩變流斷面,但兩過水斷面間可以是急變流。

5)總流的流量沿程不變。

6)兩過水斷面間除了水頭損失以外,總流沒有能量的輸入或輸出。

7)式中各項均為單位重量流體的平均能(比能)。

五、列伯努利方程解題: 

注意與連續性方程的聯合使用。

1某工廠自高位水池引出一條供水管路ab如圖3-31所示。已知:流量q0.0343/秒;管徑d15厘米;壓力表讀數pb4.9/厘米2;高度h20米。問水流在管路ab中損失了若干水頭?

解:選取水平基準面oo,過水斷面11、22。設單位重量的水自斷面11沿管路ab流到b 點,則可列出伯努利方程:

因為:z1h20米,z20,,

v2q/a1.92/

α1α21v10

則:20 + 0 + 0 0 + 5 + 1.922/19.6 + hl

hl14.812(米)

2:水深1.5m、水平截面積為3m×3m的水箱,箱底接一直徑為200mm,長為2m的豎直管,在水箱進水量等于出水量情況下作恒定出流,略去水頭損失,試求點2的壓強。

解: 根據題意和圖示,水流為恒定流;水箱表面,管子出口,管中點2所在斷面,都是緩變流斷面;符合總流伯努利方程應用條件。水流不可壓縮,只受重力作用。  

基準面o-o取在管子出口斷面3-3上,取α2α31,寫斷面2-23-3的總流伯努利方程:

     

采用相對壓強,則p30,同時v2=v3,

所以     p2-9800 pa

其真空值為9800 pa   上式說明點2壓強小于大氣壓強,其真空度為1m水柱,或絕對壓強相當于10-1=9m 水柱。

知識點四:恒定總流的動量方程及其應用

    一、動量方程

動量定理:質量系的動量()對時間(t)的變化率,等于作用于該質點系的所有外力之矢量和,即:,如果以表示動量,則: 

應用于不可壓縮流體的定常流動中,對于過水斷面1122間的流體,可得:

, 式中:α01、α02—動量校正系數,一般取1

   不可壓縮流體的定常流動總流的動量方程

為作用于流體上所有外力(流束段12的重量、兩過水斷面上壓力的合矢量、其它邊界上受到的表面壓力)的合力。

即:  

將各量投影到直角坐標軸上,得:

適用范圍: 

1)粘性流體、非粘性流體的不可壓縮定常流動。             

2)選擇的兩個過水斷面應是緩變流過水斷面,而過程可以不是緩變流。

3)質量力只有重力             

4)沿程流量不發生變化;

二、動量方程的應用

例題:如圖所示,一個水平放置的水管在某處出現θ=30o的轉彎,管徑也從d10.3m漸變為d20.2m,當流量為q0.1m3/s時,測得大口徑管段中心的表壓為2.94×104pa,試求為了固定彎管所需的外力。

【解】根據題意,圖示的截面11的表壓p1p1pa2.94×104pa,截面22的表壓p2可根據伯努利方程求出。而固定彎管所需的外力,則可以利用總流的動量方程求出。

取如圖所示的分離體,截面1122的平均流速分別為

v1=q/a1=1.4147  m/s     v2=q/a2=3.1831  m/s

彎管水平放置,兩截面中心高程相同,故

 

總流的動量方程是              

由于彎管水平放置,因此我們只求水平面上的力。對于圖示的分離體,x、y方向的動量方程是

     

    

代入數據,得: fx1254 n   fy557  n

   

α=arc tgfy/fx=24

水流對彎管的作用力為1372牛,即固定彎管需1372牛的外力。